磁场中的能隙方程物理中学百科
<p>广泛的阅读有助于学生形成良好的道德品质和健全的人格，向往真、善、美，摈弃假、恶、丑;有助于沟通个人与外部世界的联系，使学生认识丰富多彩的世界，获取信息和知识，拓展视野。快一起来阅读磁场中的能隙方程物理中学百科吧~</p><p>磁场中的能隙方程（energygapequationsinmagneticfield）</p><p>磁场中的能隙方程(energygapequationsinmagneticfield)</p><p>在有磁场存在时，能隙是一个与位置r，磁场`bb{H}=frac{1}{mu_0}nablatimesbb{A}`和温度T有关的复函数。在BCS理论基础上，戈尔柯夫(Gorkov)用格林函数方法给出在TTc时的各向同性超导体的能隙方程。徐龙道、束正煌和王思慧在kBT1的扩散温度区域给出了完整而具体的超导态自由能表式，并用电子有效质量近似给出了各向异性超导体的完整能隙方程：</p><p>$sum_{mu=1}^3frac{1}{2m_mu^**}(-ihbarnabla_mu-e^**A_mu)^2Delta(bb{r})$</p><p>$ frac{8(pik_BT)^2N(0)}{7zeta(3)n_s^**(0)}(lnfrac{T}{T_c})Delta(bb{r})$</p><p>$ sum_{n=2}^oo(-1)^nfrac{2^5n(2n-3)!!}{(2n)!!}$</p><p>$*frac{zeta(2n-1)N(0)}{7zeta(3)n_s^**(0)}frac{1}{(pik_BT)^{2n-4}}$</p><p>$times(1-frac{1}{2^{2n-1}})|Delta(bb{r})|^{2n-2}Delta(bb{r})=0$(1)</p><p>$j_mu=frac{1}{mu_0}(nablatimesnablatimesbb{A})mu$</p><p>$=-frac{7zeta(3)n_s^**(0)}{8(pik_BT)^2}$</p><p>$*{frac{ihbare^**}{2m_mu^**}$</p><p>$ frac{e^{**^2}}{m_mu^**}|Delta(bb{r})|^2Amu}$(2)</p><p>上二式是联立方程式，式中(2n-1)是RiemannZeta函数，ns*(0)和e*是库珀电子对在T=0K时的数密度和电荷，j*是平行主轴的超导电流密度和库珀对有效质量，0，kB和$hbar$分别是真空磁导率，玻尔兹曼常数和除以2的普朗克常数，N(0)是T=0K时的态密度。当m1*=m2*=m3*时就过渡到各向同性超导体的能隙方程，又若第一方程式只取至n=2为止，并在kBT中近似令T=Tc，则联立方程又过渡到TTc时的各向同性的戈尔柯夫能隙方程的形式。方程(1)，(2)的各向异性体现在各向异性的m*上。</p><p>由优学物理网独家提供磁场中的能隙方程物理中学百科，希望给大家提供帮助。</p>
页:
[1]